北京北信科遠(yuǎn)儀器有限責(zé)任公司
主營產(chǎn)品: 平原型空盒大氣壓計,固液體比重計 |
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2016-6-16 閱讀(622)
圖i.所有裝置都固定在不銹鋼定位板上,整體置于超高真空靶室內(nèi),靶室真空好于1.0X10Pa.由LaB6電子槍產(chǎn)生電子束經(jīng)過兩級光闌準(zhǔn)直,光闌孔徑分別為1.0 mm,0.5mm,光闌相距10mm,各光闌都接有靈敏電流表。毛細(xì)管外用鋁箔包裹,以防止其外表面充電,毛細(xì)管出口處放置偏轉(zhuǎn)板,偏轉(zhuǎn)板后為1維位置靈敏探測器(PSFC)131,毛細(xì)管出口距探測器距離為50mm;探測器信號引出真空后由采集卡采集并由數(shù)據(jù)獲取軟件讀出2結(jié)果與討論在測量出射電子角分布之前,必須要等到出射電子產(chǎn)額達(dá)到穩(wěn)定,測量的結(jié)果才是可信的。在Stolterfoht小組的工1遇信-作者:于得洋(1976),男,博士,副研究員從事基于加速器的原子物理研究;1.yumlpcas.把。cn.h邱:"WWW.典型的出射電子角分布出射電子產(chǎn)額與時間的關(guān)系作中,使用的離子束流強(qiáng)在nA量級,從束流開啟直至探測器接收到穩(wěn)定信號需要約10min,說明毛細(xì)管內(nèi)壁形成“導(dǎo)向電場”需要一定時間。本工作中由于電子束流強(qiáng)較高,束流開啟后,大量電荷能快速沉積在毛細(xì)管內(nèi)表面形成導(dǎo)向電場,因此幾乎在束流開啟同時,探測器上就接收到穩(wěn)定的信號,即是位置靈敏探測器測得的典型的出射電子角分布譜,入射電子束能量1000eV,流強(qiáng)5.是能量1000eV、流強(qiáng)5. 15PA的電子入射時,出射電子產(chǎn)額隨時間的變化。在10min內(nèi),電入射能量對電子傳輸效率的影響子產(chǎn)額在30.2nA左右,產(chǎn)額漲落小于10%.需說明的是,采用1維位置靈敏探測器無法直接得到電子產(chǎn)額。而通過給出的1維角分布積分計算產(chǎn)額需要加入假設(shè),如角分布*符合高斯分布等,產(chǎn)生誤差。為避免這一情況,我們采用沒有位置分辨的法拉第筒直接測量出射總電流,此時不能得到電子角分布的信息,卻可準(zhǔn)確獲得出射電子的產(chǎn)額。
束流在毛細(xì)管中的傳輸效率是表征導(dǎo)向能力的一個重要特征。傳輸效率的定義為:=/o//i,其中為入射電流,/.即為出射電子產(chǎn)額。將入射電流歸一化后,我們計算了能量在200~1200eV范圍內(nèi)電子束的傳輸效率如所示,實驗發(fā)現(xiàn),隨著入射能量的增加,電子的傳輸效率降低。
3理論模型導(dǎo)向效應(yīng)示意圖根據(jù)導(dǎo)向效應(yīng)模型。其中:qf為出射粒子電荷態(tài),對于電子―1;Ep為入射電子動能;Ug為毛細(xì)管內(nèi)壁沉積電荷形成的導(dǎo)向勢,與入射流強(qiáng)有關(guān),在高入射流強(qiáng)下,管壁沉積電荷量達(dá)到飽和,故可以認(rèn)為Ug是常數(shù);在帶電粒子與微孔膜相互作用的實驗中,定義為入射粒子與毛細(xì)管軸線的夾角,即入射角,在錐形管實驗中,由于電子束共軸入射,定義為毛細(xì)管錐角。
按導(dǎo)向效應(yīng)模型給出的出射粒子產(chǎn)額關(guān)系,對實驗測得的傳輸效率進(jìn)行了擬合,由于將q,Ug,均視為常數(shù),入射電流歸一化后,傳輸效率n僅與exp(―Ep)相關(guān),成負(fù)指數(shù)關(guān)系。從可以看出,實驗結(jié)果和根據(jù)導(dǎo)向效應(yīng)模型給出的擬合曲線符合的非常好。
4結(jié)論利用高流強(qiáng)電子束入射單根錐形SiO2毛細(xì)管,觀察到電子的導(dǎo)向效應(yīng)。由于實驗中電子束流強(qiáng)較大,毛細(xì)管內(nèi)壁能夠快速形成導(dǎo)向電場,在mmin內(nèi)電子被穩(wěn)定的導(dǎo)弓丨出毛細(xì)管。利用位置靈敏法拉第筒測量了出射電子的1維角分布。通過對出射電子產(chǎn)額的測量,研究了入射能量對電子傳輸效率的影響。實驗發(fā)現(xiàn),入射能量越高,電子出射效率越低,傳輸效率與入射能量呈負(fù)指數(shù)關(guān)系。實驗結(jié)果與導(dǎo)向效應(yīng)模型符合得很好。北京富瑞恒創(chuàng)科技有限公司。